Большая советская энциклопедия:
Ампера теорема
Сформулирована А. Ампером в 1820; устанавливает, что магнитное поле предельно тонкого плоского магнита (магнитного листка (См. Магнитный листок)) тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита (см. рис.). Согласно А. т., магнитное поле Н кругового линейного тока силой i эквивалентно полю магнитного листка в том случае, если «элементарные магнитики», образующие листок, располагаются в нём с плотностью, при которой магнитный момент единицы площади листка равен силе тока i (в амперах). Из А. т. следует, что магнитные поля замкнутых постоянных токов можно заменять полями фиктивных «магнитных зарядов» (положительных и отрицательных) и тем самым сводить задачу изучения магнитных полей постоянных токов к магнитостатике.
Рис. к ст. Ампера теорема.
Физический энциклопедический словарь:
Устанавливает, что магн. поле предельно тонкого плоского магнита («магн. листка», образованного из одинаково ориентированных элем. магнитиков) тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита (рис. ); сформулирована франц. физиком А. Ампером в 1820.
«Магн. листок»: N и S — северный и южный магн. полюсы элементарных магн. диполей, из к-рых состоит листок; Н — результирующее магн. поле диполей; г — круговой ток, создающий поле, эквивалентное полю H.
Согласно А. т., магн. поле Н кругового линейного тока силой г эквивалентно полю магн. листка в том случае, если плотность магн. моментов диполей (элем. магнитиков), образующих листок, численно равна силе тока i (в А). Из А. т. следует, что магн. поля замкнутых пост. токов можно рассматривать как поля фиктивных «магнитных зарядов» (положительных и отрицательных, попарно образующих магн. диполь) и тем самым сводить задачу изучения магн. полей постоянных электрич. токов к магнитостатике.
© «СловоТолк.Ру» — толковые и энциклопедические словари, 2007-2020