Определение слова «ПРЕЛОМЛЕНИЕ СВЕТА»

Большой энциклопедический словарь:

ПРЕЛОМЛЕНИЕ СВЕТА — изменение направления распространения света при прохождении через границу раздела двух прозрачных сред. Угол падения и угол преломления связаны соотношением: где n1 и n2 — показатели преломления сред, v1 и v2 — скорости света в 1-й и 2-й средах.

Большая советская энциклопедия:

Преломление света
Изменение направления распространения оптического излучения (См. Оптическое излучение) (света) при его прохождении через границу раздела двух сред. На протяжённой плоской границе раздела однородных изотропных непоглощающих (прозрачных) сред с преломления показателями (См. Преломления показатель) n1 и n2 П. с. определяется следующими двумя закономерностями: преломленный луч лежит в плоскости, проходящей через падающий луч и нормаль (перпендикуляр) к поверхности раздела; углы падения ( и преломления (рис.) связаны Снелля законом преломления (См. Снелля закон преломления): n1sin = n2sin. П. с. сопровождается и отражением света (См. Отражение света); при этом сумма энергий преломленного и отражённого пучков лучей (количественные выражения для них следуют из Френеля формул (См. Френеля формулы)) равна энергии падающего пучка. Их относительные интенсивности зависят от угла падения, значений n1 и n2 и поляризации света (См. Поляризация света) в падающем пучке. При нормальном падении отношение средних энергий преломленной и упавшей световых волн равно 4n1n2/(n1 + n2)2; в существенном частном случае прохождения света из воздуха (n1 с большой точностью = 1) в стекло с n2 = 1,5 оно составляет 96%. Если n2 < n1 и угол падения arcsin (n2/n1), П. с. не происходит, и вся энергия, принесённая на границу раздела падающей световой волной, уносится отражённой волной (явление полного внутреннего отражения (См. Полное внутреннее отражение)). При любых , кроме = 0, П. с. сопровождается изменением состояния поляризации света [наиболее сильным при т. н. угле Брюстера = arctg (n2/n1), см. Брюстера закон], что используют для получения линейно-поляризованного света (см. Стопа в оптике). Зависимость П. с. от поляризации падающих лучей наглядно проявляется при двойном лучепреломлении (См. Двойное лучепреломление) в оптически анизотропных средах. В поглощающих средах П. с. формально можно описать, используя те же выражения, что и для непоглощающих сред, но рассматривая n как комплексную величину (мнимая часть которой характеризует Поглощение света средой; см., например, Металлооптика). при этом также становится комплексным и теряет простой смысл угла преломления, который он имеет для непоглощающих сред. В общем случае n среды зависит от длины волны света; поэтому при преломлении немонохроматического света составляющие его лучи с различными идут по разным направлениям (Дисперсия света). На законах П. с. основано устройство линз (См. Линза) и многих оптических приборов, служащих для изменения направления световых лучей и получения изображений оптических (См. Изображение оптическое).
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд.. М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973.
Н. А. Войшвилло.

Ход лучей света при преломлении на плоской поверхности, разделяющей две прозрачные среды. Пунктиром обозначен отражённый луч. Угол преломления больше угла падения ; это указывает, что в данном случае происходит преломление из оптически менее плотной 1-й среды в более оптически плотную 2-ю (n1 < n2). N — нормаль к поверхности раздела.

Физический энциклопедический словарь:

Изменение направления распространения оптического излучения (с в е т а) при его прохождении через границу раздела двух сред. На протяжённой плоской границе раздела однородных изотропных прозрачных (непоглощающих) сред с преломления показателями n1 и n2 П. С. определяется след. двумя закономерностями: преломлённый луч лежит в плоскости, проходящей через падающий луч и нормаль (перпендикуляр) к поверхности раздела; углы падения j и преломления c (рис.) связаныn Снелля законом преломления: n1sinj=n2sinc.
Ход лучей света при преломлении на плоской поверхности, разделяющей две прозрачные среды. Пунктиром обозначен отражённый луч. Угол преломления % больше угла падения j; это указывает, что в данном случае происходит преломление из оптически более плотной первой среды в оптически менее плотную вторую (n1>n2). n — нормаль к поверхности раздела.
П. с. сопровождается и отражением света; при этом сумма энергий преломлённого и отражённого пучков лучей (количеств. выражения для них следуют из Френеля формул) равна энергии падающего пучка. Их относит. интенсивности зависят от угла падения, значений n1 и n2 и поляризации света в падающем пучке. При н о р м а л ь н о м п а д е н и и отношение ср. энергий преломлённой и упавшей световых волн равно 4n1n2/(n1+n2)2; в существенном частном случае прохождения света из воздуха (n1 с большой точностью=1) в стекло с n2=1,5 оно составляет 96%. Если n2см. БРЮСТЕРА ЗАКОН), что используют для получения линейно-поляризованного света (см. СТОПА В ОПТИКЕ). Зависимость П. с. от поляризации падающих лучей наглядно проявляется при двойном лучепреломлении в оптически анизотропных средах. В поглощающих средах П. с. можно строго описать, формально используя те же выражения, что и для непоглощающих сред, но рассматривая n как комплексную величину (мнимая часть к-рой характеризует поглощение света средой; (см. МЕТАЛЛООПТИКА). c при этом становится также комплексным и теряет простой смысл угла преломления, какой он имеет для непоглощающих сред. В общем случае n среды зависит от длины волны l света (дисперсия света); поэтому при преломлении немонохроматич. света составляющие его лучи с разл. l идут по разным направлениям. На законах П. с. основано устройство линз и мн. оптич. приборов, служащих для изменения направления световых лучей и получения изображений оптических.

Энциклопедический словарь Брокгауза и Ефрона:

См. Диоптрика.

Смотреть другие определения →