Определение слова «Кортевега — Де Фриса Уравнение»

Математическая энциклопедия:

КдФ-уравнение,- уравнение вида предложено Д. Кортевегом и Г. де Фрисом [1] для описания распространения волн на мелкой воде. Оно может быть проинтегрировано с помощью метода обратной задачи теории рассеяния, к-рый основан на представлении К.- де Ф. у. в виде где — одномерный оператор Шрёдингера, а Для К.- де Ф. у. однозначно разрешима задача Коши в классе быстроубывающих функций с начальным условием: (здесь — пространство Шварца). Пусть — данные рассеяния для оператора Шрёдингера с потенциалом и(х). Тогда и решение и( х, t).определяется по данным рассеяния s(t).с помощью нек-рого интегрального уравнения. В случае последнее уравнение явно решается; возникающие таким образом потенциалы наз. безотражательными, а соответствующие решения К.- де Ф. у.- n-солитонными (см. Солитон). К.- де Ф. у. записывается в гамильтоновом виде здесь фазовым пространством является пространство а скобки Пуассона задаются билинейной формой оператора Отображение представляет собой каноническое преобразование к переменным типа действие — угол. В новых переменных гамильтоновы уравнения явно интегрируются, и их решение дается указанными выше формулами. К,- де Ф. у. обладает бесконечным набором интегралов движения: Все эти интегралы движения находятся в инволюции, и порождаемые ими гамильтоновы системы (так наз. высшие уравнения Кортевега — де Ф р и с а) вполне интегрируемы. С помощью интегральных уравнений обратной задачи также находится решение задачи Коши для начального данного типа ступеньки: При в окрестности фронта решение и( х, t).распадается на невзаимодействующие солитоны — происходит распад ступеньки. В случае задачи Коши с периодическим начальным условием аналогом безотражательных потенциалов являются потенциалы, для к-рых оператор Шрёдингера имеет конечное число запрещенных зон,- конечнозонные потенциалы. Периодические и почти периодические конечнозонные потенциалы являются стационарными решениями высших К.- де Ф. у.; последние представляют собой вполне интегрируемые конечномерные гамильтоновы системы. Произвольный периодич. потенциал аппроксимируется конечнозонными. Пусть при — края зон; а Г — гиперэллиптнческая кривая над полем С. Тогда действительнозначные почти периодические потенциалы с указанными краями зон, а также решения задачи Коши выражаются через q-функции на многообразии Якоби J(Г).кривой Г. При определенных соотношениях на края зон полученные решения будут периодическими. Если отказаться от условий то получатся комплекснозначные (возможно с полюсами) решения К.- де Ф. у., к-рые также наз. конечнозонными. Лит.:[l] Korteweg D., d е V r i e s G., "Phil. Mag.", 1895, v. 39, p. 422-43; [2] "Phys. Rev. Lett.", 1967, v. 19, p. 1095-97; [3] 3 a x a p о в В. Е., Ф а д д е е в Л. Д., "Функциональный анализ и его приложения", 1971, т. 5, в. 4, е. 18-27; [4] М а р ч е н к о В. А., Спектральная теория операторов Штурма — Лиувилля, К., 1972; [5] Дубровин Б. А., Матвеев В. Б., Новиков С. П., "Успехи матем. наук", 1976, т. 31, в. 1, с. 55-136; [6] Кунин И. А., Теория упругих сред с микроструктурой, М., 1975. Л. А. Тахтаджян.

Смотреть другие определения →