Определение слова «Количество движения»

Большой энциклопедический словарь:

КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ — мера механического движения, равная для материальной точки произведению ее массы m на скорость v. Количество движения mv — величина векторная, направленная так же, как скорость точки. Количество движения называется также импульсом.

Большая советская энциклопедия:

Количество движения
Мера механического движения, равная для материальной точки произведению её массы m на скорость v. К. л. mv — величина векторная, направленная так же, как скорость точки. Иногда К. д. называют ещё импульсом. При действии силы К. д. точки изменяется в общем случае и численно и по направлению; это изменение определяется вторым (основным) законом динамики (см. Ньютона законы механики).
К. д. Q механической системы равно геометрической сумме К. д. всех её точек или произведению массы М всей системы на скорость vc её центра масс: Q = mkvk=Mvс. Изменение К. д. системы происходит под действием только внешних сил, то есть сил, действующих на систему со стороны тел, в эту систему не входящих. Согласно теореме об изменении К. д. Q1—Q0 = Ske. где Q0 и Q1 — К. д. системы в начале и в конце некоторого промежутка времени, Ske — импульсы внешних сил Fke (см. Импульс силы) за этот промежуток времени (в дифференциальной форме теорема выражается уравнением =Fke). Этой теоремой пользуются при решении многих задач динамики (См. Динамика), в частности в теории Удара.
Для замкнутой системы, т. е. системы, не испытывающей внешних воздействий, или в случае, когда геометрическая сумма действующих на систему внешних сил равна нулю, имеет место закон сохранения К. д. При этом К. д. отдельных частей системы (например, под действием внутренних сил) могут изменяться, но так, что величина Q = mкvk остаётся постоянной. Этот закон объясняет такие явления, как реактивное движение, отдачу (или откат) при выстреле, работу гребного винта или вёсел и др. Например, если рассматривать ружье и пулю как одну систему, то давление пороховых газов при выстреле будет для этой системы силой внутренней и не может изменить К. д. системы, равное до выстрела нулю. Поэтому, сообщая пуле К. д. m1v1, направленное к дульному срезу, пороховые газы сообщат одновременно ружью численно такое же, но противоположно направленное К. д. m2v2, что вызовет отдачу; из равенства m1v1 = m2v2 (где v1, v2 — численные значения скоростей) можно, зная скорость v1; пули при вылете из ствола, найти наибольшую скорость v2 отдачи (а для орудия — отката).
При скоростях, близких к скорости света с, К. д., или импульс, свободной частицы определяется формулой р = mv/ , где =v/c; когда v.
К. д. обладают и Поля физические (электромагнитные, гравитационные и др.). К. д. поля характеризуются плотностью К. д. (отношением К. д. элементарного объёма к этому объёму) и выражается через напряжённость поля или его потенциал и т.д.
О К. д. элементарных частиц см. Квантовая механика.
С. М. Тарг.

Физический энциклопедический словарь:

(импульс), мера механич. движения, равная для материальной точки произведению её массы т на скорость v. К. д. mv — величина векторная, направленная так же, как скорость точки. Под действием силы К. д. точки изменяется в общем случае и численно, и по направлению; это изменение определяется вторым (основным) законом динамики (см. НЬЮТОНА ЗАКОНЫ МЕХАНИКИ).
К. д. Q механич. системы равно геом. сумме К. д. всех её точек или произведению массы М всей системы на скорость vc её центра масс:
Q=Smkvk=Mvc.
Изменение К. д. системы происходит под действием только внеш. сил, т. е. сил, действующих на систему со стороны тел, в эту систему не входящих. Согласно теореме об изменении К. д.,
Q1-Q0=SSek,
где Q0 и Q1 — К. д. системы в начале и в конце нек-рого промежутка времени, Sek — импульсы внеш. сил Fek (см. ИМПУЛЬС СИЛЫ) за этот промежуток времени (в дифф. форме теорема выражается ур-нием
dQ/dt=SFek).
Этой теоремой пользуются при решении мн. задач динамики, в частности в теории удара.
Для замкнутой системы, т. е. системы, не испытывающей внеш. воздействий, или в случае, когда геом. сумма действующих на систему внеш. сил равна нулю, имеет место закон сохранения К. д. При этом К. д. отд. частей системы (напр., под действием внутр. сил) могут изменяться, но так, что величина Q=Smkvk остаётся постоянной. Этот закон объясняет такие явления, как реактивное движение, отдача (или откат) при выстреле, работа гребного винта или вёсел. Напр., если рассматривать ружьё и пулю как одну систему, то давление пороховых газов при выстреле будет для этой системы силой внутренней и не может изменить К. д. системы, равное до выстрела нулю. Поэтому, сообщая пуле К. д. m1v1, направленное к дульному срезу, пороховые газы сообщат одновременно ружью численно такое же, но противоположно направленное К. д. m2v2, что вызовет отдачу; из равенства m1v1=m2v2 (где v1, v2 — численные значения скоростей), зная скорость v1 пули при вылете из ствола, можно найти наибольшую скорость v2 отдачи (а для орудия — наибольшую скорость отката).
При скоростях, близких к скорости света с, К. д. свободной ч-цы определяется ф-лой
p=mv/?(1-b2),
где b=v/c; когда v<-c, эта ф-ла переходит в обычную: p=mv (см. ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ТЕОРИЯ).
К. д. обладают и поля физические (электромагнитные — (см. ИМПУЛЬС ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ), гравитационные и др.). К. д. поля характеризуется его плотностью (отношением К. д. элем. объёма к этому объёму) и выражается через напряжённость поля или его потенциал и т. д.

Энциклопедический словарь Брокгауза и Ефрона:

Произведение mv, из массы m материальной точки на ее скорость v.

Смотреть другие определения →